図７
3 つのホルンタイプで、隣接する音から記譜された g" (実音 c") までの距離
図 7 の g" 付近の状況を見ると、ウィーンの F-ホルンでは隣り合うピークが半音しか離れていないのに対し、B-ホルンではこれらが全音であり、ディスカントf- ホルンが、トリプルホルンに組み込まれている場合、今回のターゲットとする音程の考察からは外れます。
ホルン奏者は、唇の張りを利用して唇の振動速度を希望の周波数（ピッチ）に調整した後、ウィーン ホルンで「目標の張り」を正確に当てなければなりません。高周波数または低すぎる周波数を励起するために、誤って 1 つを飛ばしてしまう危険を冒したくありません。
これは、隣接するティップに誤って「着地」してスニッカーが発生しないようにするために、ウィーン ホルンのリップ テンションを、短いホルン タイプよりもはるかに正確に目的の周波数に調整する必要があることを意味します。
ウィーンの楽器で高音域で演奏するには、より多くの集中力と細かい運動能力を正確に機能させることが必要です。20世紀の変わり目にエドゥアルド・クルスペ（Eduard Kruspe）がダブルホルンを製作した動機は注目に値します。
ダブルルホルンの目的は主に正確な音にあてるための改善でした。
バルブで切り替えできるBbホーン部の長さを約2.8mに短縮したことによるサウンド特性の変化を意識的に取り入れました。
図８
図９
| Kiekserで計測したウォーターフォール スペクトル 横軸：ヘルツ単位の周波数。 縦軸: デシベル単位の部分音の強さ。 時間は後ろから前に進み、時間単位は秒です。 サウンド スペクトルはミリ秒ごとに計算され、前のスペクトルの斜め前に配置されます。これにより、周波数 - ボリューム - 時間のパラメータを持つ 3 次元の印象が得られます。ホーンサウンドに含まれる部分周波数は、細長い尾根として現れます。左端に基本波があり、その隣に最初の 4 つ (図 8) または 5 つ (図 9) の倍音があります。 |
図 8 と 9 は、Kiekserにより測定した3D スペクトルを示しています。
図 8 は、ウィーンの F-Hornが、g"(実音c")の523 Hz 付近,12次の周波数で 共鳴ピークとなったところでKiekserにより測定したグラフです。
この音の環境を図 7 に示します。
ホルン奏者は、唇のテンションが低い11次の状態から始めます。それに振動する楽器の共鳴。彼女は、エラーを修正し、それに応じて唇の張力を増加させるために、200ミリ秒を必要とします。その後、12次の周波数で安定した定在波が発生し楽器が共鳴します
図 9 では、ホルン奏者は記譜された e" (443 Hz) を演奏したいと考えていました。この音は F ホルンの 10次の周波数で、実音のa'です。しかし、彼女は唇を少し締めすぎていたので、次の高い 11次に乗っていました。
共鳴のピークに乗ってはいましたが、その周波数は音楽的に使用されないため、通常は使用されません。 実際には約150ミリ秒しか続かなかった「ひどい秒」の後、彼女は唇の緊張を下向きに修正し、目的のトーン「e」を生成しました。
演奏技術への影響 ダブルホルンと同じ音量を出すために、ホルン奏者は最初の数ミリ秒ウィーンホルンにより多くのエネルギー (= 空気) を費やさなければなりません。
ウィーン ホルンは楽器管が長いため、鳴動期間はダブル ホルンよりも長く続きますが、鳴動期間の長さは音楽の表現によって決まり、物理法則は当然考慮されません。定在波がより早く安定した最終状態に到達するようにエネルギーを供給します。
したがって、多くの短い音価を含むパッセージは、より多くのエネルギーを必要とするため、ウィーンのホルンでより激しくなります。
一方、持続的なトーンはウィーン ホルンで生成することができます >省エネ<。これは、トーンの一定のフェーズ中に、放射された音響エネルギーのみを供給する必要があり、ベルの直径が小さいため、ダブルホーンよりも放出されるエネルギーが少なくなるためです。
これは原則として、ダブル ホルンやトリプル ホルンの F ホルン部分にも当てはまりますが、これらのホルン タイプは一般にウィーン ホルンよりも幅が広く、幅の広いベルからもかなり多くのエネルギーが放射されるため、効果は弱くなります。トーンを維持するには、これをフィードバックする必要があります。
高音域での単発音程の精度は、ウィーン ホルンでは著しく劣り、より集中力と唇の筋肉の細かい運動能力の向上が必要です。